光在我們周圍無處不在，光學(xué)成像技術(shù)也和我們的生活密不可分，如各種相機、攝像機、望遠鏡、投影儀等，那么關(guān)于一些基本的成像原理，對于在光學(xué)領(lǐng)域打滾的童鞋們來說，是一門必修的課程，小編給大家推薦的文章，圖文并茂，簡單易懂，絕對的入門級，只要您記住幾個圖形，靈活應(yīng)用各成像領(lǐng)域，不想成大師都難，不羅嗦了，切入重點了。

光線跟蹤

對于光學(xué)系統(tǒng)中的透鏡成像介紹，可以通過討論光線跟蹤開始。圖一是一個理想的薄透鏡對物體進行成像的基本光路圖。物體的高度為y1，到透鏡中心的距離為s1，透鏡的焦距為f。透鏡在另一端s2的位置成像，像高為y2

圖一

對于理想的薄透鏡，它的厚度足夠薄，可以不計入焦距。這種情況下，穿過透鏡中心的光線發(fā)生的折射可以忽略。接下來的討論基于這種理想薄透鏡，這對于一些基本規(guī)律的討論是足夠的。透鏡的相差及厚度所產(chǎn)生的其他效應(yīng)在這里不加以考慮。

圖一中包含三條光路，其中任意兩條都可以完全確定像的位置和大小。

最上面一條從物體發(fā)出并平行于透鏡的光軸，經(jīng)過透鏡折射后穿過另一側(cè)的焦點。

第二條光束穿過透鏡左側(cè)的焦點，經(jīng)過折射，與光軸平行。

第三條光束直接穿過透鏡中心。因為透鏡垂直于主光軸并且厚度很小，當(dāng)光透過其中心時，折射可以忽略不計。

除了理想薄透鏡假設(shè)，我們還采用了近軸近似，也就是光線與光軸的夾角θ足夠小，可以把Sinθ近似為θ。

放大成像

下面使用基本的幾何光學(xué)來討論透鏡的放大效應(yīng)。圖二顯示了一個同樣的光路結(jié)構(gòu)。從物體出發(fā)，穿過透鏡中心的光線與光軸成φ夾角，在透鏡兩側(cè)形成兩個相似三角形，

可以得到:φ= y1/s1 = y2/s2

進行變形得到

y2/y1 = s2/s1 = M，

數(shù)值M即為透鏡對物體成像的放大倍數(shù)，同時也是像距和物距之間的比例。

圖二

這個比例關(guān)系對成像系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)構(gòu)成了一個基本限制。對于一個給定尺寸的光學(xué)系統(tǒng)，要對物體產(chǎn)生特定放大倍數(shù)的成像，那么只有一個確定的透鏡位置才可以滿足要求。另一方面，成像系統(tǒng)的放大倍數(shù)不需要通過測量像和物體的尺寸來確定，它是由系統(tǒng)本身的結(jié)構(gòu)決定的。

高斯透鏡方程

現(xiàn)在我們再回到光線跟蹤圖中，來看另一個光束。在圖三中，從物體出發(fā)穿過前焦點的光束，與主光軸相交形成兩個相似三角形，頂角同為η，

因此具有如下關(guān)系：

y2/f = y1/(s1-f)

運用放大倍數(shù)的定義公式可以得到

y2/y1 = s2/s1 = f/(s1-f)

進行一下變形，

最終我們得到1/f = 1/s1 + 1/s2

這就是高斯透鏡方程，它定義了透鏡焦距及成像系統(tǒng)尺寸之間的基本關(guān)系。這個方程與放大倍數(shù)的定義公式形成一個方程組，其中含有三個變量，焦距f，物距s1，以及像距s2。再加上另外一個條件方程就可以最終確定這三個變量。另外的一個條件通常是透鏡的焦距f，或者物像之間的距離，也就是s1+s2，它受系統(tǒng)的尺寸限制。任意一種情況都可以確定這三個變量。

圖三

光學(xué)不變量

現(xiàn)在讓我們看一下物體發(fā)出的任意一條光束如何穿過系統(tǒng)。圖四顯示了一條從物體底部出發(fā)穿過透鏡頂端的光線，它和光軸之間具有最大的夾角。分析這條光束在光路設(shè)計中具有重要意義，在這里它可以很好地演示任意光束是如何穿過系統(tǒng)的。

圖四

光束到達透鏡的位置與主光軸之間的距離為x。采用近軸近似并結(jié)合上面的公式，

可以得到：θ1 = x/s1θ2 = x/s2 = (x/s1)(y1/y2)

變形得到

y2θ2 = y1θ1

這是光學(xué)成像的一條基本定律。在一個只由透鏡構(gòu)成的光學(xué)系統(tǒng)中，像的尺寸與光束和光軸之間夾角的乘積是一個常數(shù)，稱之為光學(xué)不變量。

這個結(jié)果對任意個數(shù)的透鏡都是成立的，在一些光學(xué)著作中，也稱之為拉格朗日不變量或史密斯-亥姆霍茲不變量。

這個定律基于近軸近似和理想的無相差透鏡。如果考慮現(xiàn)實中透鏡的相差，上述方程中的等號需要換成大于等于號，也就是說相差可以使這個乘積有所增加，但沒有任何因素可以使它減小。