散射截面積（RCS）是指與一個直徑為1.128米的完全導電球體的倍數。這個球體具有1平方米的可見表面，但對于后向散射來說，其有效面積較小。

雷達散射截面積(Radar Cross Section, RCS)是目標在雷達接收方向上反射雷達信號能力的度量，一個目標的RCS等于單位立體角目標在雷達接收天線方向上反射的功率(每單獨立體角)與入射到目標處的功率密度(每平方米)之比。 目標雷達散射截面積的一些特性可用一些簡單的模型來描述，根據雷達波長與目標尺寸的相對關系，可分成三個區域來描述目標的雷達散射截面積。

瑞利區。在此區域，目標尺寸遠小于信號波長，目標雷達散射截面積與雷達觀測角度關系不大，與雷達工作頻率的4次方成正比。

諧振區或Mie區。在此區域，波長與目標尺寸相當。目標雷達散射截面積隨著頻率變化而變化，變化范圍可達10dB；同時由于目標形狀的不連續性，目標雷達散射截面積隨雷達觀測角的變化而變化。

光學區。在此區域，目標尺寸大于信號波長，下限值通常比瑞利區目標尺寸的上限值高一個數量級。簡單形狀目標的雷達散射截面積可以接近它們的光截面，目標或雷達的移動會造成視線角的變化，將導致目標雷達散射截面積發生變化。

角反射器的RCS計算

除了圖1中的簡單目標的RCS可以用公式計算，有些形狀規則的角反射器也可以計算出其RCS，如下表所示：

復雜目標對電磁波的作用包含鏡面反射、邊緣繞射、尖頂繞射、爬行波繞射、行波繞射和非細長體因電磁突變引起的繞射等。對于常規飛機，它的散射場包括反射和繞射場，主要是鏡面反射和邊緣繞射起作用。

RCS評估和計算方法的使用需要注意是在哪個尺寸范圍內來分析的。精確的方法是一麥克斯韋方程組的積分和微分形式為基礎，一般限于瑞利區和諧振區內相對簡單和小物體，而大多數近似方法則是為光學區開發的。

復雜目標的RCS值

相對復雜的目標的RCS可通過幾種不同的逼近方法進行測算。例如：幾何光學法(GO)，假定射線沿直線傳播，利用經典的光線路徑理論；物理光學法(PO)運用平面切線的近似并通過惠更斯原理計算RCS；幾何衍射理論(GTD)是一個合成系統，該系統建立在GO和衍射線的概念綜合的基礎上。

目標的RCS可通過實驗測量或計算機建模得到，但需要目標的詳細信息，并且需要根據雷達工作頻率和雷達觀測角生成大量數據。下面給出的是X波段下不同目標的RCS值范圍：